一种基于磁谐振结构的平板透镜天线制造技术

一种基于磁谐振结构的平板透镜天线，包括多个平行等距排列的介质基板，所述介质基板所在的平面与电磁波入射方向垂直，两相邻介质基板间设置有电磁参数与空气接近的填充物，所述介质基板的一面设置有沿横向和纵向均匀排列的正方形结构单元，每个所述结构单元上设置有覆铜线构成的正方形开口谐振环，开口谐振环的开口向下，开口两侧的覆铜线向上延伸至环内。本实用新型专利技术的平板透镜天线三维各向异性，可在入射方向上满足透镜与空气之间的波阻抗匹配，从而减小反射；当将透镜置于待测天线的口面时，可提高待测天线H面方向图的定向性。（*该技术在2021年保护过期，可自由使用*）

【技术实现步骤摘要】

本技术涉及一种基于磁谐振结构的平板透镜天线。
技术介绍
新型人工电磁材料(Metamaterials或称超材料)是将具有特定几何形状的亚波长宏观基本单元周期性或非周期性地排列所构成的人工材料。简单来说，就是用有序的人造单元“粒子”代替自然界材料的分子/原子等基本粒子，所组成一种等效材料。理论分析和实验结果表明，当基本单元的结构尺寸处于亚波长尺度(1/10波长)时，新型人工电磁材料呈现出宏观的媒质特性。与传统意义材料相比，新型人工电磁材料的媒质特性取决于其基本单元结构和单元的空间分布。新型人工电磁材料最大的特点是可以通过控制人工基本单元的形状、单元材料的构成来改变人工材料的宏观电磁属性。众所周知，所有材料的电磁属性都可以用介电常数 ε和磁导率μ来描述。但是自然界中介电常数ε和磁导率μ的取值是有限的，即我们不能随心所欲的控制介电常数ε和磁导率μ来改变材料特性。而在这种新型人工电磁材料中，则可控制其等效的ε和μ，使其可以为正、可以为负、甚至为零；也可控制其按照需要形成一定的变化(例如渐变、突变等)。另外，我们还可以通过控制结构单元本身，使材料呈各向异性。2002年，S. Enoch等人提出了若将二维线源置于二维零折射率材料中时，可以提高其定向性高，并且辐射波瓣比较窄(Enoch S.，et al. A metama terial for directive emission , Physical Review Letters, 2002,89 :213902.)。但是由于各向同性的零折射率材料无法与空气层进行匹配，这就导致辐射效率比较低。2009年，Ma等人从理论上提出了运用各向异性零折射率材料来提高电磁波的定向性和效率(Ma YG, Wang P，Chen X，et al. Near-field plane-wave-like beam emitting antenna fabricated by anisotropic metamaterial , Applied Physics Letters, 2009,94 (4) :044107.)，从而有效解决了零折射率材料与空气层不匹配的问题。2010年，程强等人用实验验证了 Ma等人的理论(Cheng Q,Jiang WX,Cui TJ,Radiation of planar electromagnetic waves by a line source in anisotropic MTMs, Journal Of Physics D-Applied Physics,2010,43 (33) :335406.), 但局限于二维情况，电磁辐射源必须置于材料中间，不能直接用于提高传统天线的定向性。 本技术运用磁谐振结构实现各向异性的零折射率材料制成三维平板透镜，可以直接将其置于传统天线的口径上，如喇叭天线，微带天线等，提高它们H面远场方向图的定向性。
技术实现思路
技术问题本技术提供一种三维各向异性，可在入射方向上满足透镜与空气之间的波阻抗匹配，从而减小反射，在波的传播方向上磁导率为零，可提高待测天线H面定向性的基于磁谐振结构的平板透镜天线。技术方案基于磁谐振结构的平板透镜天线，包括多个平行等距排列的介质基板，所述介质基板所在的平面与电磁波入射方向垂直，两相邻介质基板间设置有电磁参数与空气接近的填充物，所述介质基板的一面设置有沿横向和纵向均勻排列的正方形结构单元， 每个所述结构单元上设置有覆铜线构成的开口谐振环。本技术中，开口谐振环的外形为开口的正方形，开口谐振环的开口向下，开口两侧的覆铜线向上延伸至环内。本技术中，介质基板的厚度为sub_h，所述单元结构的边长为sub_a，sub_a 的取值范围为λ/10-λ/6，λ为相应频点的波长，两相邻介质基板的间距为0.8X(sub_ a~sub_h) M 1. 2 X (sub_a-sub_h)。有益效果本技术的平板透镜天线三维各向异性，可在入射方向上满足透镜与空气之间的波阻抗匹配，从而减小反射；当传统待测天线口面上覆盖本技术的平板透镜天线时，透镜天线在波的传播方向上实现磁导率趋近于0，电磁参数的其余分量接近于 1，使传统待测天线的H面远场方向图的定向性可以得到很大程度的改善。附图说明图1为本技术的平板透镜天线的yz平面示意图，假设电磁波沿ζ方向传播。图2为本技术的单片介质基板的局部平面示意图。图3为单元结构平面示意图，单元结构的边长为sub_a，开口谐振环SRR的边长为 srr_a,覆铜线宽度为w，覆铜线延伸段的长度为b，开口谐振环的开口间距为g，开口谐振环四角的90°圆弧的半径为r。图4为本技术提取SRR结构的等效磁导率ζ方向分量时边界条件设置的示意图，X方向设置为开放边界条件，y方向设置为电壁边界条件，Z方向设置为磁壁边界条件， 其中ζ方向为波传播方向。图5为本技术SRR结构等效磁导率的ζ方向分量参数提取结果图，其中横坐标为频率，纵坐标为磁导率，实线表示实部，虚线表示虚部。图6为本技术SRR结构等效介电常数的y方向分量参数提取结果图，其中横坐标为频率，纵坐标为介电常数，实线表示实部，虚线表示虚部。图7为本技术SRR结构等效磁导率的χ方向分量参数提取结果图，其中其中横坐标为频率，纵坐标为磁导率，实线表示实部，虚线表示虚部。图8为本技术波阻抗参数提取结果图，其中其中横坐标为频率，纵坐标为波阻抗，实线表示实部，虚线表示虚部。图9为喇叭天线H面远场方向图，其中实线为空喇叭的方向图，虚线为加上本技术透镜天线后喇叭天线的方向图。图中有介质基板1、填充物2，结构单元3。具体实施方式以下结合附图对本技术做进一步说明。基于磁谐振结构的平板透镜天线，包括多个平行等距排列的介质基板1，所述介质基板1能覆盖待测传统天线的口面，介质基板1所在的平面与电磁波入射方向垂直，两相邻介质基板间设置有电磁参数与空气接近的填充物2，所述介质基板1的一面设置有沿横向和纵向均勻排列的正方形结构单元3，每个所述结构单元3上设置有覆铜线构成的开口谐振环SRR结构，所述的开口谐振环SRR结构为正方形，开口谐振环的开口向下，开口两侧的覆铜线向上延伸至环内。所述介质基板的厚度为sub_h，所述单元结构的边长为 sub_a, sub_a的取值范围为λ/10_λ/6，λ为相应频点的波长，两相邻介质基板的间距为 0. 8Χ (sub_a-sub_h)至 L 2X (sub_a_sub_h)。本技术中，介质基板一面的覆铜完全刻蚀掉，另一面将部分覆铜刻蚀掉，使剩下的覆铜形成覆铜线，构成开口谐振环SRR结构，在每个单元结构中，开口谐振环如图2所示，其中单元结构的边长为sub_a，开口谐振环SRR的边长为srr_a，覆铜线宽度为w，覆铜线延伸段的长度为b，开口谐振环的开口间距为g，开口谐振环四角的90°圆弧的半径为r。 假设波的传播方向为ζ方向，磁谐振单元结构沿χ方向和y方向均勻地(周期性地)排列， χ方向和y方向的单元个数根据待测天线的口径来确定，介质基板需大于天线口径，并覆盖整个口面。介质基板通常用FR4(FR-4环氧玻璃布层压板)或者F4B(聚四氟乙烯(PTFE) 高频微波电路板材料)本文档来自技高网...

【技术保护点】
１．一种基于磁谐振结构的平板透镜天线，其特征在于，该透镜天线包括多个平行等距排列的介质基板（１），所述介质基板（１）所在的平面与电磁波入射方向垂直，两相邻介质基板间设置有电磁参数与空气接近的填充物（２），所述介质基板（１）的一面设置有沿横向和纵向均匀排列的正方形结构单元（３），每个所述结构单元（３）上设置有覆铜线构成的开口谐振环。

【技术特征摘要】

【专利技术属性】
技术研发人员：崔铁军，袁丽华，
申请(专利权)人：东南大学，
类型：实用新型
国别省市：84