一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导制造技术

一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导，它涉及小型化波导技术领域。本发明专利技术解决了现有的基于超常媒质的小型化矩形波导无法传输前向波的问题，本发明专利技术包括一个空心矩形波导和多个超常媒质结构单元，各个超常媒质结构单元位于空心矩形波导内部，且所述各个超常媒质结构单元分成两组沿着空心矩形波导ｚ方向两侧金属壁交错放置，各个超常媒质结构单元在平行于所述空心矩形波导的ｚ方向的有效磁导率分量为负值，在其它方向的有效磁导率分量以及在所有方向上的有效介电常数分量均为正值，空心矩形波导的横截面的高度小于或等于宽度，且所述宽度小于二分之一工作波长。本发明专利技术适用于射频通信、微米波领域的电子电路和器件、天线小型化的设计与制造。

【技术实现步骤摘要】

本专利技术涉及小型化波导
，具体涉及一种可传输前向波的超常媒质小型化 矩形波导。
技术介绍
矩形波导是一根空心金属管，其横截面为矩形，是微波、毫米波频段的一种常见的 电磁波传输结构。矩形波导与微带线、同轴线等微波传输结构相比，具有损耗小、功率容量 大以及结构坚固等优点。另外，还可以通过在矩形波导上面开缝形成一类独特的无线通信 天线——缝隙天线。总而言之，矩形波导在微波、毫米波
具有广泛的应用前景。但 是矩形波导有一个很大的缺点矩形波导横截面的宽度(假设宽度大于或等于高度，下同) 必须要大于所传输电磁波波长的二分之一，否则电磁波就无法在矩形波导中传播。也可以 理解为在矩形波导中传播的电磁波，其工作波长一定要小于矩形波导横截面的宽度的二 倍(该数值又被称为矩形波导的截止波长，其对应的频率则被称为截止频率)。因此，研制宽 度小于传输工作波长且大于截止波长的电磁波的小型化矩形波导具有重要的应用价值。超常媒质是一种兴起于20世纪末的新型人工复合电磁材料，它具有周期性的结 构，通过超常媒质结构单元在空间中的周期性排列来形成，所述超常媒质结构单元包括基 板和C型断口圆环，如图3所示。超常媒质具有很特殊的电磁特性，尤其是超常媒质的有效 介电常数或者有效磁导率可以为负值。超常媒质由于具备特殊的电磁特性，超常媒质被广 泛地应用于改善现有射频、微波、毫米波器件的性能，缩小它们的体积。2005年，Hrabar等 人利用超常媒质实现了一种小型化的矩形波导，如图2所示，它包括一个空心矩形波导，以 及在矩形波导的内部，沿着波导的中心轴线放置各向异性超常媒质结构单元，并且这种超 常媒质结构单元在垂直于波导轴线方向上的有效磁导率分量为负，在其它方向上的有效磁 导率分量以及在所有方向上的有效介电常数分量为正值。该小型化矩形波导可以传输工作 波长大于截止波长(也就是工作波长大于矩形波导横截面宽度二倍)的电磁波。也就是说， 该小型化波导，在横截面宽度小于电磁波工作波长的二分之一的情况下，仍然可以传输电 磁波。由于普通波导的横截面宽度必须大于工作波长的二分之一，因此，该矩形波导是一种 小型化的矩形波导，它与普通波导相比具有更小的横截面宽度，但却能传输同样波长的电 磁波。然而，上述的基于超常媒质的小型化矩形波导，在传输特性方面有一个比较特殊 的地方电磁波在其中的相速方向与群速方向相反(相速为负值，以这种方式传播的电磁波 被称为后向波)。而对于普通矩形波导或者其他传输结构(同轴线、微带线等)以及包括空 气在内的绝大多数均勻媒质而言，电磁波在其中的相速方向与群速方向相同(相速为正值， 以这种方式传播的电磁波被称为前向波)。虽然如此特殊的电磁性质会使得该小型化矩形 波导在个别应用中带来意想不到的好处，但它同时也会在普遍的传统应用领域带来极大不 便。例如，当应用这种小型化波导来实现漏波天线时，该漏波天线将只能向后方辐射电磁波 而无法向前方辐射电磁波。
技术实现思路
为了解决现有的基于超常媒质的小型化矩形波导无法传输前向波的问题，本专利技术 提供一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导。本专利技术的一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导，它包括一个空心矩形波 导和多个超常媒质结构单元，各个超常媒质结构单元位于所述空心矩形波导内部，且所述 各个超常媒质结构单元分成两组沿着空心矩形波导的ζ方向两侧金属壁交错放置，所述各 个超常媒质结构单元在平行于所述空心矩形波导的ζ方向的有效磁导率分量为负值，在其 它方向的有效磁导率分量以及在所有方向上的有效介电常数分量均为正值，空心矩形波导 的横截面的高度小于或等于所述横截面的宽度，且所述宽度小于二分之一工作波长。本专利技术的有益效果本专利技术提供了一种低成本的可传输前向波的超常媒质小型化 矩形波导，本专利技术通过在空心矩形波导内交错放置超常媒质结构单元，使得在空心矩形波 导中传播的电磁波的工作波长不再依赖于空心矩形波导的横截面尺寸，同时电磁波的相速 与群速方向相同，即实现了前向波传输。附图说明图1是本专利技术的一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导的立体结构示 意图；图3是现有的超常媒质结构单元2的立体结构示意图，图2是现有的基于超常媒 质的小型化矩形波导的立体结构示意图，图4是本专利技术的具体实施方式五中进行数值仿 真获得的超常媒质小型化矩形波导的传输系数随频率的变化曲线示意图，图5是本发 明的具体实施方式五中进行数值仿真获得的超常媒质小型化矩形波导的有效介电常数 (effectivepermittivity)随频率的变化曲线示意图，图6是本专利技术的具体实施方式五中 进行数值仿真获得的超常媒质小型化矩形波导的有效磁导率(effectiv印ermeability)随 频率的变化曲线示意图。具体实施例方式具体实施方式一根据说明书附图1具体说明本实施方式，本实施方式所述的一 种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导，它包括一个空心矩形波导1和多个超常媒质 结构单元2，各个超常媒质结构单元2位于所述空心矩形波导1内部，且所述各个超常媒质 结构单元2分成两组沿着空心矩形波导1的ζ方向两侧金属壁交错放置，所述各个超常媒 质结构单元2在平行于所述空心矩形波导1的ζ方向的有效磁导率分量为负值，在其它方 向的有效磁导率分量以及在所有方向上的有效介电常数分量均为正值，空心矩形波导1的 横截面的高度小于或等于所述横截面的宽度，且所述宽度小于二分之一工作波长。本实施方式中的空心矩形波导1为微波或毫米波矩形波导。 本实施方式中的超常媒质结构单元2具有各向异性，本实施方式利用了超常媒质 结构单元的各向异性、负磁导率特性以及特殊的电磁波传输模式。 本实施方式的理论依据如下假设波导轴线方向为ζ方向，横截面宽度方向为χ方向，高度方向为y方向，则此时超常媒质结构单元的有效磁导率u＝{ux,uy,uz}有效介电常数为￡；,并且有如下关系 Φζ <> O。 此时，该矩形波导中的电磁场满足无源空间的麦克斯韦方程 —· ~ 将 E(x,y,z) 二 E{x7y)e ￥:fi{x,\\z) 二带入⑴式，得到相应的标量方程为+ 7K = 一 MhPJhSvQE-yK-^r= Jmj^Hv(2a)dxdEv QEf . 二-挪丨]"A dx oyoy-yHx~—JWE^rEv(2b)fir—JmE0ErEzox Oy将(2a)式和(2b)式相互代入就可以得到只与纵向场分量相关的电磁场表达式，如(3) 式所示 对于TE模式，(3)式可以简化为 另一方面，将(lb)式代入到(la)式可以得到 将(5)式展开，可以得到 再将⑷式代入到(5)式可以得到 可以利用分离变量法求解上述微分方程。结果为 而求解(9)式可以得到相位常数的解 由此可见 <0时，矩形波导的截止频率消失，也就是说，波导能够 传播的电磁波的工作波长与矩形波导尺寸无关。同时，由于在< O时， (1 Jr2 )Er 1 一--并且，所以此时，电磁波在该矩形波导内是以正向 波的形式传播。具体实施方式二 本实施方式与具体实施方式一的不同之处在于，本实施方式所 述超常媒质结构单元2的基板的材料为特氟龙。具体实施方式三本实施方式与具体实施方式一或二的不同之处在于，本实施方 式所述超常媒质结构单元2的基板本文档来自技高网...

【技术保护点】
一种可传输前向波的超常媒质小型化矩形波导，它包括一个空心矩形波导（１）和多个超常媒质结构单元（２），其特征在于各个超常媒质结构单元（２）位于所述空心矩形波导（１）内部，且所述各个超常媒质结构单元（２）分成两组沿着空心矩形波导（１）的ｚ方向两侧金属壁交错放置，所述各个超常媒质结构单元（２）在平行于所述空心矩形波导（１）的ｚ方向的有效磁导率分量为负值，在其它方向的有效磁导率分量以及在所有方向上的有效介电常数分量均为正值，空心矩形波导（１）的横截面的高度小于或等于所述横截面的宽度，且所述宽度小于二分之一工作波长。

【技术特征摘要】

【专利技术属性】
技术研发人员：孟繁义，吴群，张狂，傅佳辉，杨国辉，
申请(专利权)人：哈尔滨工业大学，
类型：发明
国别省市：93[中国|哈尔滨]