光调节器和夹层玻璃制造技术

一种光调节器，根据该光调节器可以降低在施加电压时混浊度对于视角的相关性，并能够实现在不施加电压时的高遮蔽能力，在施加电压时用低电压驱动，以及在施加电压时混浊度降低。液晶层中具有多个空隙，每个空隙充满液晶材料。一对基底将该液晶层夹在中间，至少一个基底是透明的。透明导电膜配备在基底各自相对的表面上。液晶材料的双折射率Δｎ在０．１２≥Δｎ≥０．０８的范围内。球体的直径Ｄ１与双折射率Δｎ的乘积在０．５５μｍ≥Δｎ×Ｄ１≥０．４５μｍ的范围内。

【技术实现步骤摘要】
光调节器和夹层玻璃专利
本专利技术涉及一种其中具有液晶材料的光调节器，以及包含该光调节器的夹层玻璃，尤其涉及一种能够控制视场的光调节器，以及包含该光调节器的夹层玻璃。技术背景迄今，电致变色装置(electrochromic device)(下文称作“EC装置”)作为诸如光调节器等的装置已经是公知的，所述光调节器(下文称作“光调节装置”)具有使透射率能够自由调节的光调节能力。这种EC装置例如由这样一种材料制成，该材料在如氧化钨或普鲁士蓝的电化学氧化还原反应中经历光谱变化，并通过吸收光来控制透射的光的量。但是，因为这种EC装置是电流驱动的，因此如果将EC装置制成具有大面积，则会出现大的电压下降，响应速度明显降低，在电流长时间流过的过程中，因电化学变化等而出现组成材料的退化；因此这样一种EC装置不能用作需要耐久性的光调节器。因此近年来，已经使用电压驱动的光调节装置作为光调节器来代替这种电流驱动的EC装置。例如，向列型曲线对准相位(NCAP)液晶光调节器作为这种电压驱动的光调节装置已是众所周知的。这种向列型液晶光调节器由液晶材料制成，并具有极好的耐久性，能够很容易地制成具有大面积(参见PCT申请(Kohyo)No.S58-501631公开的日本译文)。一般来说，这种光调节器包括具有光调节功能且其中多个空隙(voids)充满液晶的液晶层，以及将液晶层夹在中间的一对PET膜；透明导电膜设置在PEC膜相对的表面上，以便粘合到液晶层，通过这一对透明导电膜将电压施加于液晶层上。液晶层由其中具有多个空隙-->的透明聚合物膜形成，每个空隙充满液晶，从而形成液晶囊(liquidcrystal capsule)。根据这种光调节器，当不施加电压时，液晶分子沿着液晶囊的弯曲壁面排成行，因此不会沿着透过液晶囊的透射光的传播方向排列；所以透射光的光路蜿蜒曲折，入射光在液晶囊和聚合物膜间的边界层散射，从而使液晶层变得模糊(cloudy)。另一方面，当施加电压时，液晶分子沿着产生的电场方向排成行，同时，由于液晶层由液晶分子的正常折射率n0与聚合物膜的折射率np相匹配的材料制成，因此液晶囊和聚合物膜之间的边界层变为在光学上不存在，入射到液晶层上的透射光可以不受阻碍地透射，由此液晶层变得透明。由于上述原理，光调节器具有视场控制能力，通过在不施加电压时使入射光散射来关闭视场，以及通过在施加电压时允许入射光不受阻碍地透射来保证视场。由于这种视场控制能力，这种光调节器适合于单独或以在多个玻璃板之间夹着夹层玻璃的形式而作为分隔物使用。这里，在透明状态下保留的少量散射称作“混浊度”。对于这样一种光调节器来说，不仅需要在不施加电压时具有高遮蔽能力，在施加电压时能够实现用低电压驱动，而且需要在施加电压时降低混浊度。此外，在这种光调节器用于建筑物或者汽车的窗玻璃的情况下，因为这种窗玻璃具有大面积，因此除了在施加电压时降低混浊度之外，还需要使混浊度与视角的相关性很低。已经知道通过利用具有低双折射率(下文称作“Δn”)的液晶可以降低用正弦电源施加电压时混浊度与视角的相关性(参见日本公开专利(Kokai)No.H03-116019)。通过利用具有低Δn的液晶，在施加电压时混浊度与视角的相关性增强，但是在不施加电压时遮蔽能力趋向于下降。在这种情况下，必需使膜厚度(液晶层的厚度)更大，从而补偿在不施加电压时遮蔽能力的下降。但是，存在一个问题，即如果使膜厚度更大，则在施加电压时驱动电压和混浊度会增大。-->
技术实现思路
本专利技术的一个目的是提供一种光调节器和夹层玻璃，根据本专利技术，可以降低在施加电压时混浊度对于视角的相关性，并且可以实现在不施加电压时的高遮蔽能力，在施加电压时用低电压驱动，以及在施加电压时降低混浊度。为了实现上述目的，在本专利技术的第一方面，提供一种光调节器，包括一液晶层，其中具有多个空隙，每个空隙充满液晶材料；一对基底，将液晶层夹在中间，至少一个基底是透明的；以及透明导电膜，配备在基底的各自相对的表面上，其中液晶材料的双折射率Δn在0.12≥Δn≥0.08的范围内，球体的直径D1与双折射率Δn的乘积在0.55μm≥Δn×D1≥0.45μm的范围内，所述球体具有与每个空隙相同的体积，直径D1根据空隙的体积计算，在直径D1的样本值分布中，如果样本值的总数对应于100％，则对应于从样本值最小值开始计数的样本值数量累计值达到90％的样本值直径D3与对应于累计值达到10％的样本值直径D2之比D3/D2满足2.5×D1≥D3/D2。为了实现上述目的，在本专利技术的第二方面，提供一种夹层玻璃，包括一光调节器，该光调节器包括一液晶层，其中具有多个空隙，每个空隙充满液晶材料；一对基底，将液晶层夹在中间，至少一个基底是透明的；透明导电膜，配备在基底各自相对的表面上，其中液晶材料的双折射率Δn在0.12≥Δn≥0.08的范围内，球体的直径D1与双折射率Δn的乘积在0.55μm≥Δn×D1≥0.45μm的范围内，所述球体具有与每个空隙相同的体积，直径D1根据空隙的体积计算，在直径D1的样本值分布中，如果样本值的总数对应于100％，则对应于从样本值最小值开始计数的样本值数量累计值达到90％的样本值直径D3与对应于累计值达到10％的样本值直径D2之比D3/D2满足2.5×D1≥D3/D2。根据本专利技术，液晶材料的双折射率Δn在0.12≥Δn≥0.08的范围内，球体的直径D1与双折射率的乘积在0.55μm≥Δn×D1≥0.45μm的范围内，所述球体具有与每个空隙相同的体积，并且，在直径D1的样本值分布中，如果样本值的总数对应100％，则对应于从样本值最小值-->开始计数的样本值数量累计值达到90％的样本值直径D3与对应于累计值达到10％的样本值的直径D2之比D3/D2满足2.5×D1≥D3/D2。因此，可以降低在施加电压时混浊度对于视角的相关性，并能够实现在不施加电压时的高遮蔽能力，在施加电压时用低电压驱动，以及在施加电压时混浊度降低。本专利技术的上述和其他目的，特征以及优点将从下面结合附图所做的详细说明中更加显而易见。附图简述图1是根据本专利技术一具体实施例的光调节器的截面图；图2是用于制造图1的光调节器的工艺流程图；以及图3是显示球体直径的数值分布的曲线图，所述球体的体积与液晶层中各自对应的空隙的体积相同。专利技术详述现在参考显示本专利技术优选实施例的附图来描述本专利技术。首先，给出对方法的说明，设置并在下面说明本专利技术中液晶的Δn；具有与液晶层中每个空隙相同体积的球体的直径D1，该直径D1根据空隙的体积计算或转换得到(下文称作“囊直径”)；以及囊直径比。球体直径(转换的直径D1)的值如图3所示分布，每一个球体的体积都与液晶层中对应的一个空隙的体积相同。图3的绘图方式使得在直径D1的样本值分布中，如果样本值的总数对应100％，则用D2表示对应于从最小样本值计数的样本值数量累计值达到10％的样本值直径，用D3表示对应于累计值达到90％的样本值直径。直径D2与直径D3之比称作“囊直径比”。一般来说，窗玻璃等中所用的光调节器实际上需要的性质是不大于0.1的能见度(V)和施加电压时不大于10％的混浊度，能见度表示遮蔽能力，如下所述。这里，能见度(V)是定量地表示未施加电压时的遮蔽能力的指标，并能通过本文档来自技高网...

【技术保护点】
一种光调节器，包括：一液晶层，其中具有多个空隙，每个所述空隙充满液晶材料；一对基底，将所述液晶层夹在中间，至少一个所述基底是透明的；以及透明导电膜，配备在所述基底各自相对的表面上；其中：所述液晶材料的 双折射率Δｎ在０．１２≥Δｎ≥０．０８的范围内；球体的直径Ｄ１与双折射率Δｎ的乘积在０．５５μｍ≥Δｎ×Ｄ１≥０．４５μｍ的范围内，所述球体具有与每个所述空隙相同的体积，直径Ｄ１根据空隙的体积计算；以及在直径Ｄ１的样本值分布 中，如果样本值的总数对应１００％，则对应于从样本值最小值开始计数的样本值数量累计值达到９０％的样本值直径Ｄ３与对应于累计值达到１０％的样本直径Ｄ２之比Ｄ３／Ｄ２满足２．５×Ｄ１≥Ｄ３／Ｄ２。

【技术特征摘要】
1.一种光调节器，包括：一液晶层，其中具有多个空隙，每个所述空隙充满液晶材料；一对基底，将所述液晶层夹在中间，至少一个所述基底是透明的；以及透明导电膜，配备在所述基底各自相对的表面上；其中：所述液晶材料的双折射率Δn在0.12≥Δn≥0.08的范围内；球体的直径D1与双折射率Δn的乘积在0.55μm≥Δn×D1≥0.45μm的范围内，所述球体具有与每个所述空隙相同的体积，直径D1根据空隙的体积计算；以及在直径D1的样本值分布中，如果样本值的总数对应100％，则对应于从样本值最小值开始计数的样本值数量累计值达到90％的样本值直径D3与对应于累计值达到10％的样本直径D2之比D3/D2满足2.5×D1≥D3/D2。2.一...

【专利技术属性】
技术研发人员：矢野祐一，
申请(专利权)人：日本板硝子株式会社，
类型：发明
国别省市：JP[日本]