多个标定指标的气体成分分辨与识别方法技术

本发明专利技术涉及一种检测技术领域的多个标定指标的气体成分分辨与识别方法，利用由局部自持放电产生的离子流作为检测对象，采用“放电电极正极－放电电极负极－检测电极”三极结构形成放电区域和检测区域，通过改变检测电极的加载电压测量某种成分气体在检测区域内不同电场强度下形成的离子电流，将测量得到的“加载电压－检测电极电流”关系作为标定该成分气体的指标，在识别该成分气体时，用相同加载电压下的检测电极电流实测值与标定值进行对比。本发明专利技术能够显著提高场致电离气体传感器的选择性、敏感性；相对于间隙击穿电学特征检测方法，本发明专利技术能够极大改善器件的稳定性、寿命、可靠性和识别精度。

【技术实现步骤摘要】

本专利技术涉及的是一种检测
的方法，具体地说，是一种多个标定指标 的气体成分分辨与识别方法。技术背景气体分子多种多样，识别气体分子种类和相对含量的气体识别方法也有很 多，但是，如何提高选择性、敏感性、稳定性和寿命一直是各种气体传感器所面 临的最难解决的技术问题。对于以场致气体分子电离过程中的电学特异性为检测 依据的"分子电离式气体传感器"而言，由于直接应用不同气体分子在场致离化与 电荷传输过程中所表现出的特异性，从而可以实现对气体中分子组成的检测与识 别。因此，在传感机理上具有许多特点和优势，具有良好的应用潜力。由于近年 来将一维纳米材料作为电极材料，此类器件的工作电压明显降低，又由于微电子 加工技术的引入，可以实现此类器件的片上、微型化制造，就更推进了其具体应 用的进程。该技术的现有检测方法主要是通过下列电学特征的气敏性实现(1) 气体放电电流的临界转变电压(主要是间隙击穿电压)、(2)气体局部放电电流 的幅值和(3)过电压条件下的击穿脉冲波形。经对现有技术文献的检索发现，对上述三种检测方法在一维纳米电极系统中的比较全面的应用可以在中国科学技术大学黄家锐博士的博士论文(2006年5 月)中找到，该论文报告了上述三种检测方法的具体应用实例。对于检测目标(1) 和(3)而言，两者都来源于间隙击穿等离子体的形成过程，在常压下，气体间 隙击穿所形成的是一种热平衡等离子体，对电极有很强的破坏作用，因此对器件 的稳定性、寿命和重复性都有严重的负面影响。对于检测目标(2)而言，稳定 放电电流的来源主要是"自持暗放电电流"，电流幅值的气敏特性主要是由气体放 电的第一电离系数(a)与气体分子的种类与含量有关造成的。这种检测方法在 微量物质检测时，其选择性和敏感性也比较有限，因为a对放电电流幅度变化的影响是一个由大量粒子碰撞电离造成的统计结果，因此，电流幅值的气敏特性 势必受制于气体分子的数量。可见，上述检测方法所决定传感器选择性和敏感性 很难进一步提高。
技术实现思路
本专利技术的目的在于克服现有技术中的不足，提供一种适用于场致电离气体传 感器的、基于正离子迁移率和气体电离系数检测的多个标定指标的气体成分分辨 与识别方法。使其采用由局部自持放电产生的离子电流作为检测对象，并通过改 变施加于离子流的电场强度获得多种标定气体成分的指标，从而极大地提高气体 成分测量的选择性和敏感性，并且可避免电极间隙击穿产生的热平衡等离子体打 火损伤，从而提高场致电离气体传感器的稳定性、使用寿命。本专利技术是通过以下技术方案实现的，本专利技术利用由局部自持放电产生的离子 流作为检测对象，采用"放电电极正极一放电电极负极一检测电极"三极结构形成 放电区域和检测区域，通过改变检测电极的加载电压测量某种成分气体在检测区 域内不同电场强度下形成的离子电流，将测量得到的"检测电极加载电压一检测 电极电流"关系作为该成分气体的标定指标；在识别该成分气体时，将相同加载 电压条件下对被检测气体测量得到的"检测电极加载电压一检测电极电流"的实 测值与标定指标进行对比，如果在测量误差确定的范围内两者相同，则被检测气 体被认为与该目标气体具有相同的成分；否则，则被检测气体被认为与该目标气 体具有不同的成分。本专利技术包括如下步骤第一步形成"放电电极正极一放电电极负极一检测电极"三极结构放电电 极正极与放电电极负极组成放电区域，放电电极正极表面具有能够引发局部自持 放电的结构；放电电极负极具有镂空结构，从而使放电电极中气体电离过程所产 生的正离子能够部分地运动到放电电极之外；在放电电极负极之上设置检测电 极；所述的能够引发局部自持放电的结构，可以是一维纳米材料膜，也可以是一 根或者多根导电的针状、柱状、锥状、尖塔状电极材料。所述的一维纳米材料膜，其中的一维纳米材料属于导体性或者半导体性一维纳米材料，其直径在几纳米到几百纳米之间。所述的一维纳米材料膜可以仅由一维纳米材料组成，也可以由一维纳米材料 与其他化学成分的添加剂混合而成。所述的其他化学成分的添加剂，可以是树脂类添加剂，可以是树脂类添加剂 与陶瓷粉末组成的混合添加剂，可以是树脂类添加剂与金属粉末组成的混合添加 剂，可以是树脂类添加剂与陶瓷粉末、金属粉末组成的混合添加剂，还可以是上 述五种添加剂或者混合添加剂与可以溶解树脂的液态有机溶剂组成的混合添加 剂。第二步标定某种成分气体a:固定放电电极正极的加载电压VA和放电电 极负极的加载电压V(j， VA-V(j的值必须大于放电区域的局部自持放电临界电压， 并且小于放电区域的间隙击穿临界电压，改变检测电极的加载电压，使之等于N 个电压值，分别为Vsh VS2、 VS3……VSN，各个加载电压的大小存在下述关系Va>Vg^Vsn>……>VS3> VS2> VS1;记录每个检测电极的加载电压所对应的、流 过检测电极的电流值，分别为Is卜IS2、 IS3……ISN，这N个电流值和与之一一对 应的电压值作为该种目标气体a的标定指标；第三步分辨与识别被检测气体在被检测气体中，固定放电电极正极的加载电压VA和放电电极负极的加载电压V(j，改变检测电极的加载电压，使之分别等于vsl、 VS2、 VS3……VSN，并记录每个检测电极的加载电压所对应的、流 过检测电极的电流值，得到一组电流值Ism、 IsD2、 IsD3IsDN， 然后检査 丄sd1、ISD2、 ISD3ISDN 在测量误差范围内是否分别等于isl、 如果各 个电流值均分别相等，则被检测气体被认为与该目标气体a具有相同的成分； 否则，则被检测气体被认为与该目标气体a具有不同的成分。在上述加载电压条件下，检测装置中的电场分布可以分为两个区域 一个是 放电区域，在放电电极的正极和负极之间； 一个是正离子检测区域，在放电电极 的负极与检测电极之间。在放电区域，由于描述气体放电强度的第一电离系数在 气压不变的条件下与场强呈指数关系，并且存在着临界现象，因此，当放电电极 正、负极间的加载电压(VA-VG)大于局部自持放电的临界电压，并且小于放电 区域的间隙击穿电压，放电区域的气体分子电离过程就会稳定进行，并且主要集中于放电电极正极的局部范围，该区域可称为"电离区"。电离区产生的负电荷经 过很短的距离很快在正极表面复合，而正离子则进入电场集中区域以外的"漂移 区"，其中的一部分会消失于极性相反的放电电极负极表面，另一部分则会穿过 放电电极负极的镂空结构进入正离子检测区。因为放电电极负极的加载电压总是 大于检测电极的加载电压，因此，正离子检测区的电力线方向指向检测电极，正 离子便会向检测电极运动。由此可见，流过检测电极的电流主要由(1)进入正 离子检测区域的正离子的量和(2)在正离子检测区域内正离子的场致迁移速度 两个因素决定。在放电电极正、负极加载电压相同的情况下，第一个因素主要由 气体的第一电离系数决定，因此，该因素会使检测电极电流能够反映出气体组成 的特征；第二个因素决定于正离子检测区域的电场分布和正离子的种类，因此， 该因素也会使检测电极的电流大小反映出气体的分子组成特征。由此可见，与单 纯的局部放电电流检测相比，上述电极配置条件下的正离子电流更能够反映出由 气体成分与含量决定的放电特本文档来自技高网...

【技术保护点】
一种多个标定指标的气体成分分辨与识别方法，其特征在于，利用由局部自持放电产生的离子流作为检测对象，采用“放电电极正极－放电电极负极－检测电极”三极结构形成放电区域和检测区域，通过改变检测电极的加载电压测量某种成分气体在检测区域内不同电场强度下形成的离子电流，将测量得到的“检测电极加载电压－检测电极电流”关系作为该成分气体的标定指标；在识别该成分气体时，将相同加载电压条件下对被检测气体测量得到的“检测电极加载电压－检测电极电流”的实测值与标定指标进行对比，如果在测量误差确定的范围内两者相同，则被检测气体被认为与该目标气体具有相同的成分；否则，则被检测气体被认为与该目标气体具有不同的成分。

【技术特征摘要】

【专利技术属性】
技术研发人员：侯中宇，蔡炳初，
申请(专利权)人：上海交通大学，
类型：发明
国别省市：31[中国|上海]